Т
Рассмотрим плоскую стенку из однородного
Т1 материала. Общее уравнение нестационарной
теплопроводности Фурье имеет вид:
λ Т2 (4.1)
δ
x
рис.4.1
Процесс стационарный, тогда , считаем, что высота и длина стенки гораздо больше толщины стенки , следовательно .
Поскольку , имеем:
(4.2)
Очевидным решением этого уравнения является:
откуда:
(4.3)
Из полученного уравнения 4.3 видно, что в плоской стенке распределение Т является прямолинейным.
Граничные условия:
при ,
при .
Находим и , .
(4.4)
Распределение T по толщине :
(4.5)
Поток тепла за счет теплопроводности определяется по закону Фурье:
(4.6)
(4.7)
Здесь - характеризует тепловую проводимость стенки, а - термическое сопротивление стенки.
Для многослойной стенки:
(4.8)
Количество теплоты: (4.9)
Расход тепла:
(4.10)
Здесь F – поверхность пластины, t – время.
4.1.2. Кондуктивный теплообмен в цилиндрической стенке.
Исходное уравнение в цилиндрической системе координат .
|
|
(4.11)
T1
T2
rr
R2
Рис.4.3
Считаем, что процесс теплообмена стационарный и длина цилиндра достаточно велика для того, чтобы пренебречь потоком тепла к его торцам вдоль оси . При этих условиях температура является функцией только одной координаты – радиуса :
или
(4.12)
Написав уравнение (4.12) в виде:
и разделив переменные, получаем:
Выполняя интегрирование, находим:
Положив, что С= ln C1,где С1 – некоторая новая постоянная, получаем:
Вторичное интегрирование дает:
(4.13)
Постоянные интегрирования находим из граничных условий:
при
при
Отсюда
Окончательно: (4.14)
Как видно из (4.14) имеет место логарифмический закон распределения температуры по радиусу цилиндра.
Градиент температуры на внутренней поверхности цилиндра равен:
Поток тепла за счет теплопроводности
(4.15)
Количество теплоты:
(4.16)
Здесь F – внутренняя поверхность цилиндра, t – время.
Расход тепла
(4.17)
Если труба многослойная:
(4.18)
Здесь - общая разница температуры.
4.1.3 Конвективный теплообмен в плоском пограничном слое и трубах при ламинарном и турбулентном режимах течения.
При конвекции перенос теплоты происходит макрообъемными частицами потока теплоносителя. Конвекция всегда сопровождается теплопроводностью. Как известно, теплопроводность – явление молекулярное, конвекция – явление макроскопическое, при котором в переносе теплоты участвуют целые слои теплоносителя с разными температурами. Конвекцией теплота переносится намного быстрее, чем теплопроводностью. Конвекция у поверхности стенки аппарата затухает.
Конвективный перенос теплоты описывается уравнением Фурье-Кирхгофа.
|
|
Однако это уравнение приходится решать совместно с уравнением Навье-Стокса (ламинарный режим) и Рейнольдса (турбулентный режим), а также уравнением неразрывности. Возникает так называемая сопряженная задача. В последнее время разработаны аналитические решения основных задач теплоотдачи к ламинарным потокам жидкости с учетом зависимости физических свойств жидкости от температуры. Для турбулентных течений все сложнее, однако, можно использовать приближения, численные решения с помощью компьютерных технологий.
Для упрощения описания процесса переноса тепла, часто рассматривают модель пограничного слоя. По этой модели около стенки существует пограничный слой толщиной (дельта), в котором механизм переноса только молекулярный, т.е. тепло передается теплопроводностью.
Для интенсификации процесса теплообмена необходимо уменьшить величину пограничного слоя.
В общем случае для определения коэффициента теплоотдачи используется обобщенная критериальная зависимость:
Здесь
– критерий Нуссельта, который характеризует подобие процессов теплопереноса не границе между стенкой и потоком жидкости.
– критерий Фурье, необходимое условие подобия неустановившихся процессов теплообмена.
– критерий Прандля, характеризует подобие физических свойств теплоносителей в процессах конвективного теплообмена.
– критерий Рейнольдса, характеризует меру отношения сил инерции к силам вязкого трения.
– критерий Фруда, отражает влияние сил тяжести на движение жидкости.
В случае установившегося напорного течения жидкости по трубам критериальное уравнение для определения коэффициента теплоотдачи принимает вид:
(4.31)
Множителем (отношение прандля) учитывается различие поля температур, вязкости и толщины пограничного слоя при нагревании и охлаждении теплоносителя.
Для примера в турбулентном режиме для расчета при движении потока вдоль плоской стенки предлагается формула:
(4.34)
При развитом турбулентном течении в трубах и каналах рекомендуется формула:
(4.35)
Если , то , если , то