Сложные объективы состоят из огромного числа линз. Прохождение луча света сопровождается отражением на гранях этих оптических элементов, при этом каждый раз теряется до 4 % светового потока на границе стекло-воздух. Например, в перископах подводных лодок теряется на отражение до 50 % световой энергии. Кроме того появляются блики. Дефект можно устранить, покрыв поверхность линзы тонкой пленкой, так, что no<n<nст.
Чтобы 1’ и 2’ гасили друг друга нужно:
1) Равенство амплитуд отраженных лучей;
2) Условие минимума полос равного наклона.
При нормальном падении луча, но это соотношение годится для одной длины волны. Можно подобрать материал однослойной пленки с n, увеличивающимся с длиной волны. Тогда просветляющее свойство пленки распространяется на более широкий диапазон длин волн. Для косого падение луча такие пленки тоже не годятся. Тогда применяют многослойные покрытия. Если толщину пленки d и показатель преломления n в многослойных покрытиях подобрать для условия максимума интерференции, то можно получить зеркальное отражение. Если оптическая толщина пленок будет, то интерферирующие лучи будут усиливать друг друга.
|
|
Интерферометр Жомена.
Если на пути одного луча поставить исследуемый объект, то разность хода лучей уменьшится, интерференционная картина тоже изменится.
Бипризма Френеля.
Ðàçäåë 3. Дифракция света.
Принцип Гюйгенса-Френеля.
Гюйгенс предположил, что:
1. Каждая точка волнового фронта является источником вторичных сферических световых волн, испускаемых с одинаковой фазой, т.е. когерентных. Огибающая этих сферических волн является в следующий момент фронтом волны.
2. Световая волна для любой точки пространства является результатом сложения (интерференции)волн от всех вторичных фиктивных источников.
Дифракция Френеля.
Радиусами кратными из точки Р разобьем сферическую поверхность волнового фронта на кольцевые участки (зоны Френеля).Соседние зоны будут создавать колебания в точке Р в противоходе. Площади зон равны, а амплитуды от каждой из зон убывают по линейному закону.
Тогда освещенность в точке Р: Ep=E1+E2+E3+...+En. Действия соседних зон взаимно ослабляются так, что остается только Ep=E1/2. Создается впечатление, что свет распространяется как бы в узком канале с диаметром первой зоны Френеля. Это объясняет прямолинейность распространения света. Если закрыть экраном с отверстием часть зон, то при четном кол-ве открытых зон в точке Р наблюдается темное пятно. Если открыта только первая зона, то Ер=Е1,если в отверстие вмещается нечетное число зон, то в точке Р наблюдается светлое пятно.
Такое отклонение распространения света от законов геометрической оптики, обусловленное волновой природой света, называется дифракцией. Можно закрывать центральные зоны – это дифракция на круглом экране.