1. Релятивистское замедление часов: = - интервал времени , измеренный движущимися часами, меньше времени неподвижных часов.
2. Релятивистское сокращение длины = - длина движущегося тела вдоль направления движения меньше, чем длина неподвижного тела.
3. Преобразования Лоренца:
x′ = (x-n t)/ ; y′ = y; z′ = z; t′ = (t - xn /c2)/ .
Обратные преобразования: x = (x′+n t′) / ;
t = (t′ - x′n / c2)/ где x′; y′; z′; t′- координаты и время в системе К ′, движущейся со скоростью n относительно системы К, причем оси x и x′ совпадают, а оси y и z параллельны.
4. Связь между скоростями тела в системе К и движущейся со скоростью V вдоль оси X системы К ′: = ; = ; =
4.Масса релятивистской частицы: m = mo / .
4. Релятивистский импульс = / , где mo - масса покоя.
6. Полная энергия релятивистской частицы
= / =
КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ.
2.2.1. Механические колебания
Тип колебаний | Уравнение | его решение | Амплитуда А и частота w |
Собственные гармонические колебания | А=Aо=const; wo – частота собственных колебаний | ||
Затухающие гармонические колебания | b - коэффициент затухания | = t - время релаксации -логарифмический декремент затухания; Q = - добротность колебательной системы | |
Вынужденные колебания | = = fo cos(w t+j) | , где wравна частоте изменения силыF= m× fo | А= Резонанс амплитуды (максимум А) на частоте: |
Круговая (циклическая) частота w (рад/сек) , Т – период (сек),
ν – частота (Гц).
Скорость и ускорение a смещения точек при гармонических колебаниях:
.
.
Сложение колебаний.
Результирующее колебание из нескольких колебаний одинаковой частоты находится с помощью векторной диаграммы, на которой каждое из колебаний представляется в виде вектора, длина которого равна амплитуде колебания, а угол с осью OX равен фазе колебания. Согласно рис. 2.1, результатом сложения двух гармонических колебаний равной частоты
X1 = A1 cos (wt + j1) и X2 = A2 cos (wt + j2)
является колебание X = A cos (wt + j), с фазой tg j = и амплитудой А = .
Примеры гармонических осцилляторов:
Маятник | Уравнение движения | Собственная частота | Период колебания Т |
Пружинный; - упругая сила | или k –жесткость пружины | ||
Физический | , α – угол отклонения тела | = = J- момент инерции тела | - приведенная длина маятника |
Математи- ческий |
2.2.2. Электрические колебания
Затухающие колебания в электрическом колебательном контуре (рис. 2.2) описываются уравнением , b = R/2L; w = ; wo=1/ ; период колебаний Т=2 p/ w; л огарифмический декремент затухания ; добротность Q = . При малом затухании Q = woL / R.
Вынужденные колебания. При подключении колебательного контура к источнику переменного напряжения U=Uo coswt в нем возникают вынужденные колебания тока I = Iо cos (wt - j) с амплитудой Iо= Uo / и фазой tgj = (wL - 1/wC)/R. Максимум Iо наблюдается на частоте wo=1/ . На данной частоте напряжение на емкостном Rc=1/wC и индуктивном сопротивлении оказывается одинаковым, но сдвинутым по фазе на p ( рис. 2.3). Поэтому ток в контуре определяется только активным сопротивлением R - резонанс напряжений.
2.2.3. Волны
1. Уравнение плоской (бегущей) волны ,
или по формуле Эйлера , где k - волновое число,
w - частота колебаний, - смещение частиц.
2. Уравнение сферической волны (волновые поверхности имеют вид концентрических сфер) .
3. Скорость перемещения волны – есть скорость перемещения постоянной фазы, т.е. . Дифференцируя это уравнение по времени, находим скорость перемещения волны: u = dx/dt = w / k.
4. Длина волны = 2p / k, где T=2p /w - период колебаний частиц в волне
5. Волновое уравнение: .
6. Стоячие волны возникают при наложении двух бегущих волн и одинаковой амплитуды и частоты, двигающихся навстречу друг другу:
= + = + = (2Acoskx) sinwt =B sinwt
В результате наложения таких волн в каждой точке среды возникает гармоническое колебание той же частоты w, но с амплитудой B = 2A coskx, зависящей от координаты x. Когда B = max - пучности, B =min – узлы. В пространстве шириной d могут возникнуть стоячие волны такой длины волны l, при которой в нем укладывается целое число N полуволн: d =N∙ l/2.