Прямолинейное распространение света

    Свет распространяется прямолинейно, если нет преград в виде непрозрачных перегородок или, если ему не приходится распространяться сквозь малое отверстие. Факт прямолинейного распространения света можно доказать, пользуясь принципом Гюйгенса-Френеля. Согласно этому принципу, световая волна, возбуждаемая каким-либо источником S, может быть представлена как результат суперпозиции когерентных вторичных волн, излучаемых псевдоисточниками. Такими источниками могут служить бесконечно малые элементы любой замкнутой поверхности, охватывающей источник S. Обычно в качестве такой поверхности выбирают одну из волновых поверхностей, поэтому все псевдоисточники действуют синфазно.

    Найдём в произвольной точке M амплитуду световой волны, распространяющейся в однородной среде из точечного источника S. Согласно принципу Гюйгенса-Френеля, заменим действие источника S действием воображаемых псевдоисточников, расположенных на вспомогательной поверхности F, являющейся поверхностью фронта волны, исходящей из S (поверхность сферы с центром S). Френель разбил волновую поверхность F на кольцевые зоны такого размера, чтобы расстояния от краёв зоны до точки M отличались на l /2, т.е.   P₁M - P_oM = P₂M - P₁M = P₃M - P₂M =…= l /2. Подобное разбиение фронта волны можно выполнить, проведя сферические поверхности с центром в точке M. Радиусы этих вспомогательных поверхностей будут: b + , b + 2 , b + 3 , …. Так как колебания от соседних зон проходят до точки M расстояния, отличающиеся на l /2, то в точку M они приходят в противоположной фазе и при наложении эти колебания будут взаимно уничтожать друг друга. С достаточной степенью точности можно считать, что амплитуда колебания A_m от зоны Френеля m будет равна среднему арифметическому от амплитуд примыкающих к ней зон - (m - 1) и (m + 1). То есть, A_m = (A_m-1 + A_m+1)/2. Мы можем записать, что A = A₁ - A₂ + A₃ - A₄ + … = A₁ /2 + (A₁ /2 - A₂ + A₃ /2) + (A₃ /2 - A₄ + A₅ /2) +… = A1/2, поскольку все выражения в скобках будут равны нулю. Таким образом, амплитуда результирующих колебаний в произвольной точке M определяется как бы действием только половины центральной зоны Френеля. Следовательно, распространение света от S к M происходит так, будто световой поток распространяется внутри очень узкого канала вдоль SM, то есть прямолинейно. Иначе говоря, если соединить прямой линией точечный источник света и произвольную точку M, то можно утверждать, что свет и будет распространяться вдоль этой прямой. Для того, чтобы более детально понять распространение света, используя для этого принцип Гюйгенса-Френеля, рассмотрим дифракцию на круглом отверстии и на небольшом диске.

    2. Дифракция Френеля на круглом отверстии.   

    Представим себе, что сферическая волна, распространяющаяся от точечного источника S, встречает на своём пути непрозрачную перегородку с круглым отверстием. Дифракционную картину можно наблюдать на экране, который параллелен плоскости перегородки и находится от неё на расстоянии b. Разобьём открытую часть волновой поверхности F на зоны Френеля. Если в отверстии помещается нечётное число зон Френеля, то амплитуда (интенсивность света) в точке B будет больше, чем при свободном распространении волны; если чётное, то амплитуда будет равна нулю. Если отверстие открывает одну зону Френеля, то в точке B амплитуда А = А₁, т.е. вдвое больше, чем в отсутствие непрозрачной перегородки с отверстием. Интенсивность же света больше в четыре раза! Если отверстие открывает две зоны Френеля, то их действие в точке B практически уничтожат друг друга вследствие интерференции. Таким образом, дифракционная картина от небольшого круглого отверстия вблизи точки B будет иметь вид чередующихся тёмных и светлых колец с центром в точке В. Причём, если m - чётное (число зон Френеля, поместившихся в отверстии), то в центре будет тёмное пятно, а если m - нечётное, то светлое пятно.