Исходя из положения о электромагнитной природе света, получим закон отражения и преломления света.
Предположим, на плоскую границу раздела двух диэлектриков падает плоская электромагнитная волна; диэлектрики однородные и изотропные. Для первого диэлектрика магнитная проницаемость μ1, для второго — μ2; полагаем их равными единице:
m1=m2 =1
В этом случае на границе раздела возникают отражённая и преломлённая волны. Все волны плоские.
Волновой вектор k1 лежит в плоскости чертежа. Из соображения симметрии следует что k2 и k3 также лежат в плоскости чертеж. Запишем выражение для вектора E в этих двух областях, считая, что вектор E составляет произвольный угол с плоскостью чертежа.
E1=Em1cos(ωt-k1r1)
E2= Em2cos(ωt-k2r2)
E3= Em3cos(ωt-k3r3+φ) =-Em3cos(ωt-k3r3)
K |
M |
N |
k2 |
k1 |
k3 |
β |
α |
γ |
Xx |
Y |
α |
|
|
MN = MK + KN
MN = r1
MK = y cosα, KN = x sinα
то есть r1= y cosα + x sinα
аналогично
r2= y cosγ + x sinγ
r3= y cosβ + x sinβ
E 1 = Em1cos(ωt-k1xsinα-k1ycosα)
E2= Em2cos(ωt-k2x sinγ-k2ycosγ)
E3=Em3cos(ωt-k3xsinβ-k3ycosβ)
На границе раздела (y=0) должно выполняться условие непрерывности для тангенциальных составляющих электрического поля
Eτ1= Eτ2
или Em1cos(ωt- k1x sinα)=Em3cos(ωt-k3xsinβ)=Em2cos(ωt-k2xsinγ)
Полученное соотношение должно выполняться при любых x и t, а это возможно лишь в том случае если аргументы всех cos равны.
ωt-k1x sinα=ωt-k3xsinβ=ωt-k2xsinγ
или
k1sinα=k3sinβ
k1sinα=k2sinγ
так как падающая и отражённая волны находятся в одной и той же среде, тогда
Откуда следует, что sina=sinb или α=β
Луч падающий, отраженный и перпендикуляр, восстановленный из точки падения, лежат в одной плоскости. Угол падения равен углу отражения.
Для падающего и преломленного лучей имеем
k1sina=k2sinγ
Или
где n=c/v-абсолютный показатель преломления среды. Величина n21 называется относительным показателем преломления второй среды относительно первой
Луч падающий, преломлённый и перпендикуляр, восстановленный из точки падения, лежат в одной плоскости. Отношение синусов угла падения и угла преломления равно относительному показателю преломления второй среды по отношению к первой.
|
|
Если луч света переходит из оптически более плотной среды в оптически менее плотную луч света откланяется от перпендикуляра.
Энергия падающего луча делится между прошедшим и отражённым лучами. При увеличении угла α интенсивность отражённого луча растет, а прошедшего уменьшается и при αпред обращается в 0.
При предельном угле αпр γ=π/2 αпр=arcsin(n21)
При αпред< α <π/2 световая волна проникает во вторую среду только на глубину ≈λ и возвращается в первую. Это явление называется полным внутренним отражением.
Закон отражения и преломления электромагнитных волн экспериментально подтверждается и для света. Таким образом можно сделать выводы:
1.Свет, как и электромагнитные волны, распространяется с конечной скоростью.
2.Свет переносит энергию и импульс (увеличение внутренней энергии освещённых тел, давление света на поверхность).
3. Одинаковая скорость распространение в данной среде света и электромагнитных волн.
4.Свет на границе раздела двух сред испытывает отражение и преломление. Формулы могут быть получены на основании теории электромагнитных волн.
5.Возможность получения электромагнитных волн одной и той же длины различными средствами (например, λ=3 10-8 10см излучается как телами при невысокой температуре, так и с помощью колебательных контуров)
6.Дифракция, дисперсия, интерференция.
Все это дает основания для утверждения, что свет имеет электромагнитную природу и к нему могут быть примененные выводы теории электромагнитных волн.
Интерференция света
Явление интерференции света в XVII в. исследовал Ньютон. Он наблюдал интерференцию света в тонком воздушном зазоре между стеклянной пластинкой и положенной на нее линзой. Получающуюся в таком опыте интерференционную картину так и называют — кольца Ньютона. Однако Ньютон не смог внятно объяснить появление колец в рамках своей корпускулярной теории света.
Дальнейшие исследования явление интерференции были независимо проведены Робертом Бойлем (1627—1691 гг.) и Робертом Гуком (1635—1703 гг.). Они наблюдали возникновение разноцветной окраски тонких плёнок, подобных масляным или бензиновым пятнам на поверхности воды. В 1801 году Томас Юнг (1773—1829 гг.), введя «принцип суперпозиции», первым объяснил это явление и ввёл в научный обиход термин «интерференция» (1803). Он также выполнил первый демонстрационный эксперимент по наблюдению интерференции света, получив интерференцию от двух щелевых источников света (1802); позднее этот опыт Юнга стал классическим.