2014-02-12
487
Для моделирования ползучести наклонного пласта при проникновении в него напорных волн в установившемся режиме необходимо рассматривать напряженно-деформированное состояние массива грунта под действием собственного веса, внешней нагрузки и внутренних источников напорных волн. В простейшем случае однородно-наклонного водонасыщенного пласта в установившемся режиме компоненты напряжений можно определять путем непосредственного интегрирования уравнений равновесия:
Так как 
, то получим
(6.8)
где 
- угол наклона пласта; 
- компоненты гидравлического градиента; 
- удельные веса грунта (во взвешенном состоянии) и воды соответственно; h – мощность наклонного слоя. Учитывая, что при z = h 
где р – внешняя нагрузка, а также 
, вместо (6.8) получим:
где 
- коэффициент бокового давления.
Подставляя значения касательных напряжений в реологическое уравнение состояния, например (6.6) или (6.7), получим соответствующие скорости угловой деформации 
в любой точке наклонного пласта, по которой можно построить эпюру изменения скоростей смещения:
|
|
|
. (6.9)
Известно, что при использовании уравнений состояния (6.6) эпюра скоростей смещения имеет параболическую форму, начиная с основания слоя, а, начиная с некоторых высот h*, слои жестко перемещаются вниз по склону на этом слое.
Если пласт опирается на трещиноватые водонасыщенные породы, в которых напор воды периодически меняется, то в глинистом пласте возникает неустановившийся режим напряженно-деформированного состояния, обусловливаемый проникновением напорных волн и влияющий в первую очередь на нормальные напряжения в скелете. Исследование вида эпюр скоростей оползневых смещений в наклонном пласте при неустановившемся режиме представляет отдельную задачу.
