Уравнение динамики вращательного движения, записанное в системе , имеет вид:
. (2.14)
При рассмотрении моментов силы и импульса относительно местной подвижной системы с центром в точке уравнение динамики примет вид [4-6]:
, (2.15)
где
, (2.16)
- скорость центра масс дирижабля. Уравнение (2.15) на основании (2.16) можно преобразовать к виду
. (2.17)
При рассмотрении вращательного движения тела в системе получим [6]:
, (2.18)
где и - наблюдаемые в системе моменты импульса и силы, а также использовано равенство , которое говорит о том, что различие проекций вектора момента силы в системах и обусловлено только произвольностью ориентации соответствующих осей этих систем, а не угловой скоростью движения относительно [4].
Момент импульса , наблюдаемый в неинерциальной системе , представляется в виде [6]:
, (2.19)
где - тензор инерции тела.
Уравнение динамики вращательного движения в общем случае:
(2.21)
Уравнения (2.21) вместе с (2.12) образуют систему уравнений динамики твердого тела относительно связанной системы .
|
|