Рассмотрим основные свойства вынужденного деления ядер нейтронами, которое возможно, если
, | (5.2.1) |
где Wc - энергия возбуждения составного ядра при захвате нейтрона, равная (4.5.32)
. | (5.2.2) |
Из (5.2.1) и (5.2.2) следует, что реакция деления составного ядра возможна тогда, когда кинетическая энергия нейтрона
. | (5.2.3) |
Выполнение неравенства (5.2.3) возможно в двух случаях.
1). Если εn(C) > Wf, то из (5.2.3) следует, что реакция деления не имеет энергетического порога и деление возможно при любой энергии налетающего нуклона. Нуклиды, захват нейтрона которыми ведет к образованию составного ядра, обладающего такими свойствами, называются делящимися или топливными нуклидами. Топливные нуклиды используются для производства энергии в ядерных реакторах и в ядерном оружии.
2). Wf > εn(C). И хотя деление таких ядер нейтронами является экзоэнергетическим процессом и формально не имеет энергетического порога (ядро может разделиться подбарьерным путем), однако эффективно оно может делиться только тогда, когда кинетическая энергия нейтронов
|
|
. | (5.2.4) |
Нуклиды, образующие при захвате нейтрона составные ядра, для которых выполняется это условие, называются сырьевыми нуклидами, так как из них возможно получение ядерного топлива.
Билет 16