Рассмотрим синхронизацию N связанных осцилляторов на примере электронных генераторов, связанных через емкость, индуктивность и сопротивление. Уравнения колебаний в такой системе имеют вид:
(i=1,2,...,N). (5)
Здесь xi – напряжения на входах усилителей, ωi – собственные частоты колебательных контуров, μi – превышения над порогом генерации, βij(1) – коэффициенты индуктивной связи, βi j(2) – коэффициенты емкостной связи, βij(3) – коэффициенты связи через сопротивление, (1 – γixi2) – функции, характеризующие нелинейные свойства усилителей.
Будем считать, что частоты автономных генераторов близки друг к другу, тогда решение уравнения (5) можно искать в виде:
xi=Аicos(ωt+φi), = – Аiωsin(ωt+φi), (6)
где ω=(1/N) .
Для амплитуд и фаз получаем следующие уравнения:
(7)
(8)
где Ai0 – амплитуда колебаний i-го генератора в отсутствии связи, Φij=φi – φj, (9)
|
|
Δi=ωi – ω, (10)
mij= [(βij(1)ω2 – βij(3))2 + βij(2)2]1/2, (11)
(12)
Рассмотрим случай слабой связи между генераторами, когда в уравнениях для фаз (8) можно положить Ai=Ai0. В синхронном режиме, когда , получим следующую систему уравнений для определения стационарных разностей фаз:
(13)
где i=1,2,...,N – 1, Δi,i+1=ωi – ωi+1=Δi – Δi+1.
Система уравнений (13) аналитически может быть решена лишь для частного случая полностью идентичных генераторов, когда Ai0=A0, mij=m, χij=χ, ωi=ω для всех i и j. В этом случае уравнения (13) примут вид:
(i=1,...,N – 1). (15)
Уравнение (15) имеет два частных решения:
Φij = 0, (16)
Φi j= ± (j – i) (17)
Частота синхронных колебаний в случае синфазного режима работы генераторов равна ωс = ω + (N – 1)mcosχ, а во втором случае ωс = ω – mcosχ [3].