2.1.1 Расчет установившихся режимов линейных электрических цепей синусоидального тока.
Расчет установившихся режимов линейных электрических цепей синусоидального тока аналогичен расчету электрических цепей постоянного тока, с той лишь разницей, что все параметры цепи записывают в комплексной (символической) форме. Использование комплексных чисел для представления синусоидальных функций времени позволяет заменить дифференцирование умножением на jω, а интегрирование – делением на jω, то есть перейти от интегро-дифференциальных уравнений, составленных относительно мгновенных значений, к алгебраическим уравнениям, составленным относительно комплексных значений. Использование комплексных чисел позволило также ввести понятия индуктивного и емкостного реактивных сопротивлений, а следовательно и записать закон Ома для индуктивности и емкости аналогично как и для активного сопротивления.
Первый закон Кирхгофа: алгебраическая сумма комплексов токов в узле равна нулю:
Второй закон Кирхгофа: алгебраическая сумма комплексов падений напряжений на участках замкнутого контура равна алгебраической сумме комплексов ЭДС этого же контура: . Напряжения на линейных элементах схемы заменяют произведением на основании закона Ома для участка цепи, где – полное комплексное сопротивление ветви схемы.
Комплексная мощность равна произведению комплекса действующих значений напряжения на сопряженный комплекс действующего значения тока: . – активная мощность, – реактивная мощность.
2.1.2 Резонанс в электрических цепях.
Резонанс – это резкое увеличение амплитуды колебаний напряжения или тока. Различают резонанс напряжений, возникающий в последовательном колебательном LC -контуре, и резонанс токов – в параллельном LC -контуре.
Резонанс возникает в электрической цепи, содержащей индуктивность L и емкость C, при совпадении частоты вынужденных колебаний с частотой свободных колебаний ω0 LC -контура.
Основным признаком, что цепь находится в режиме резонанса, является совпадение по фазе входных напряжения и тока, то есть входное сопротивление или проводимость LC -контура при резонансе является чисто активным.
Резонансную частоту (частоту свободных колебаний ω0) удобно находить для последовательного колебательного LC -контура, приравняв к нулю реактивную составляющую входного сопротивления x =0, а для параллельного – реактивную составляющую входной проводимости b =0.